College Fysica van de atmosfeer maart 2007

Slides:



Advertisements
Verwante presentaties
Newton - HAVO Golven Samenvatting.
Advertisements

Energie Wanneer bezit een lichaam energie ?
Newton - HAVO Energie en beweging Samenvatting.
Kinematica in het platte vlak van een star lichaam
Uitwerkingen blok 4 hoofdstuk 3 versie 2
dr. H.J. Bulten Mechanica najaar 2007
Newton - VWO Golven Samenvatting.
Deel 5 Polarisatie.
Jan Brekelmans & Yous van Halder Modelleren B Barry Koren
samenvatting hoofdstuk 14
Physics of Fluids – 2e college
Straling Alles zendt straling uit Hoe warmer, hoe meer straling
Overal ter wereld schieten vrijheidsstrijders
Newton - VWO Arbeid en energie Samenvatting.
Newton - VWO Energie en beweging Samenvatting.
Newton - VWO Arbeid en warmte Samenvatting.
HOOFDSTUK 3 BERNOULLI, ENERGIE EN MOMENTUMVERGELIJKING
THERMODYNAMICA Hoofdstuk 4
Hoofdstuk 6 THERMODYNAMICA

translatie rotatie relatie x q x= qR v w v=wR a atan=aR arad = w2R m I
Samenvatting Wet van Coulomb Elektrisch veld Wet van Gauss.
BOEK Website (zie Pag xxix in boek)
Bouwfysisch Ontwerpen 1
Title Golven Lopende golven FirstName LastName – Activity / Group.
Harmonische trillingen
Hoofdstuk 7 Superpositie van Golven
Geluid Karl Ceulemans, Alex Deckmyn, Ciska Meganck, Ruben Silkens.
Transport van warmte-energie
Relativiteitstheorie (4)
dr. H.J. Bulten Mechanica najaar 2007
dr. H.J. Bulten Mechanica najaar 2007
Trillingen (oscillaties)
dr. H.J. Bulten Mechanica najaar 2007
dr. H.J. Bulten Mechanica najaar 2007
Trillingen en golven Sessie 1.
Hfst 7: Samenstellen van golven
Enkelvoudige harmonische trillingen
Eéndimensionale golven
Tweedimensionale golven
Warmte verplaatsen.
Harmonische beweging, H.9
warmte Warmte is een energievorm en is niet hetzelfde als temperatuur.
4.1 verrichten van arbeid Om arbeid te kunnen verrichten heb je energie nodig Beweging energie (kinetische energie) Warmte Elektrische energie Zwaartekracht.
3.3 verschillen in klimaten
5.3 verschillen in klimaten
Geluid Een beknopt overzicht.
Samenvatting Newton H5(brandstofverbruik)
Fysica 2* NELOS - Deel 2 Pascal, Dalton & Henry
College Atmosferische fysica maart Planetaire golven Algemene circulatie Dynamica tropen.
Physics of Fluids 4 Viscous flows
Straling en het elektromagnetisch spectrum
Theorie Verticale opbouw en stabiliteit
waarom plaatsen we onze verwarming onder het raam?
Sterrenlicht paragraaf 3.3 Stevin deel 3.
Jo van den Brand HOVO: 4 december 2014
Wolkenfysica simulatie
1 Uitwisselingen aan het aardoppervlak Inleiding Atmosfeer College 14 Inleiding Atmosfeer College 14.
Theorie: beweging zwaartepunt (y,z) van gelaagde vloeistof als gevolg van convectie (x: impulsmoment) a sterke drijving (R=10): periodieke respons b zwakkere.
Het interne-golf biljart: Voor gegeven frequentie van de golf ω < N (=stabiliteitsfrequentie, als maat voor gelaagdheid) is hoek θ, bepaald door  /N=
Inleiding Atmosfeer College 3
Het Klimaat: Temperatuur, Luchtdruk en Wind, Neerslag
Hoe ontstaat een wolk? Samenstelling van de atmosfeer.
Hoe ontstaat een wolk?. Samenstelling van de atmosfeer.
Deel 2 Atmosfeer Deze Powerpoints wordt gebruikt als didactisch materiaal voor de navorming “Wegwijzers voor aardrijkskunde” – Eekhoutcentrum - Kulak en.
Onderkoeling.
Wat is licht? deeltje, want licht gaat in een rechte lijn (Newton) golf (Huygens), want er komen dingen voor die ook je ook bij watergolven ziet (buiging.
Licht Wat is licht?. Licht Wat is licht? Licht Wat is licht? Christiaan Huygens Golven Isaac Newton Deeltjes.
Bs 8 Transport van mensen
Prof.dr. A. Achterberg, IMAPP
Transcript van de presentatie:

College Fysica van de atmosfeer 2007 9 maart 2007

Atmosfeer dynamica Golven in de atmosfeer Geluidsgolven, Zwaartegolven

Golven in de atmosfeer Geluidsgolven, oscillatie mechanisme: samendrukbaarheid lucht Zwaartegolven, oscillatie mechanisme: stabiele verticale gelaagdheid lucht Planetaire golven, oscillatie mechanisme: stabiele balans tussen drukgradienten en Coriolis kracht

Atmosfeer dynamica, korte tijdsschalen Bewegingsvergelijking zonder rotatie dv/dt = gk - 1/p + /2v d/dt = /t + v. zwaartekrachtveld gk, drukgradientkracht p wrijvingskracht /2v, viscositeit, wrijving met bodem Navier-Stokes vergelijking

Continuïteitsvergelijking /t + v. + .v = 0 onsamendrukbare vloeistof, grootschalige bewegingen div v= 0 /t + v. = 0

Energiebehoud Thermodynamische vergelijking cvdT/dt + p.v = - .F + .(kT) + q q inwendige warmte toename F stralingsflux kT thermische geleiding in potentiële temperatuur  cpT/ d/dt = - .F + .(kT) + q potentiële temperatuur  = T(p0/p)

Geluidsgolven samendrukbaarheid lucht, voortplanting door adiabatische compressie en expansie van atmosfeer longitudinale golven, deeltjesbeweging parallel richting golfvoortplanting

Geluidsgolven dv/dt = gk - 1/p + /2v /t + v. + .v = 0 cpT/ d/dt = - .F + .(kT) + q  = T(p0/p) adiabatisch, geen wrijving, rotatie aarde verwaarloosbaar, zwaartekracht speelt verwaarloosbare rol

geluidsgolven, eendimensionaal beschouwd behoudswetten momentum du/dt + 1/p/x = 0 continuïteit d/dt + u/x = 0 adiabatisch d/dt(p-) = 0 herschrijven continuïteitsvergelijking 1/pdp/dt + u/x = 0 d/dt = /t + u/x Storingsontwikkeling, achtergrond + kleine verstoring, lineariseren u = u0 + u´ p = p0 + p´  = 0 + ´ p´ p0 ´ 0

geluidsgolven golfvergelijking (/t + u0 /x)u´ + 1/0p´/x = 0 (/t + u0 /x)p´ + p0 u´/x = 0 u´ elimineren (/t + u0 /x)2 p´ - (p0/0) 2p´/x2 = 0 Tweede orde lineaire partiële differentiaalvergelijking

Geluidsgolven (/t + u0 /x)2 p´ - (p0/0) 2p´/x2 = 0 p´= Re A e ( ik(x-ct)) fasesnelheid c c0= (p0/0)1/2= (RT0)1/2 c0= adiabatische geluidsnelheid c0 = 330 m/s, Periode geluidsgolven 4 minuten of korter

Geluidsgolven met achtergrondwind u0 (/t + u0 /x)2 p´ - (p0/0) 2p´/x2 = 0 p´= Re  A e ( ik(x-ct)) fasesnelheid c= ± (p0/0)1/2 = u0 ± c0 c0 = 330 m/s,u0 ~ 10 m/s fasesnelheid c afhankelijk u0  = kc = k(u0 ± c0) Doppler verschuiving frequentie hoger stroomafwaarts, lager stroomopwaarts Als T0 en dus c0 en u0 x-afhankelijk, Buiging, reflectie Geluidsgolven, Communicatie, geluidsoverlast

Zwaarte golven in de atmosfeer

Zwaartegolven stabiele gelaagdheid lucht, “ buoyancy”, “boeiheid ”, zwaarte van lucht troposfeer kleinschalige bewegingen, stratosfeer grotere amplitudes, belangrijk voor circulatie menging en transport sporengassen door brekende golven afkoeling en opwarming in golftoppen en – dalen(chemie atmosfeer T afhankelijk), condensatie,chemie wolk verschillend chemie droge lucht, vocht en T

Oscillatie mechanisme zwaartegolven Atmosfeer stabiel gelaagd d2/dt2 z' = - N2 z' N2 = gdln0/dz = g/0d0/dz = g/T(dT/dz + g/cp) N = Brunt-Väisälä frequentie N = 1.2 x 10-2 s-1 z'(t) = A eiNt + B e-iNt oscillatie met periode van 5 minuten

oscillatie met hoek  verplaatsing z in cilinder dichtheid 0N2 z/g groter dan omgeving kracht N2 z, langs helling met hoek , component N2z sin Versnelling d2/dt2(z/sin) d2/dt2z + N2sin2 z = 0 frequentie 2 = N2sin2, periode tussen 5 min. en “oneindig” = rotatie aarde

zwaartegolven in x,z vlak , twee dimensies momentum du/dt + 1/p/x = 0 dw/dt + 1/p/z + g = 0 continuïteit d/dt + u/x + w/z = 0 adiabatisch 1/pdp/dt - 1/d/dt = 0 storingsontwikkeling u = u´ w = w´ p = p0 + p´  = 0 + ´ p´ p0 ´ 0

Zwaartegolven, gelineariseerde vergelijkingen u´/t + gH /x (p´/p0) = 0 w´/t + g´/0 + gH /z (p´/0) - gp´/0 = 0 u´/x + w´/z - w´/H + /t(´/0) = 0 N2/g w´ + /t(´/0) - 1//t(p´/p0) = 0 H schaalhoogte N2 Brunt-Vaisala frequentie N2/g = (-1)/H = ln/z, verticale stabiliteitsparameter

Oplossing: exp(z).ei(t-kx-mz),  =1/2H Zwaartegolven Stelsel lineaire partiele differentiaal-vergelijking met constante coëfficiënten Oplossing: exp(z).ei(t-kx-mz),  =1/2H exponentiële groei amplitude met hoogte !! energie golf 1/2u2 constant,  = 0 e-z/H dan u = e+ z/2H 1/2H groter m golfvoortplanting geen golf

dispersierelatie zwaartegolven m2 = k2(B2 /2 - 1) + (2 - a2)/c2 B2 Brunt-Väisälä frequentie,T ~ 300s a = ½ ( g/H)1/2 = c/2H acoustische afsnij frequentie, Ta ~ 290 s Geluids golven Wit Evanescent, geen voortplanting Zwart voortplanting /B Zwaarte golven kH

dispersierelatie zwaartegolven m2 = k2(B2/2 -1) + (2 - a2)/c2 limietgeval, 2 » B2 , T2 << TB2 k2 + m2 + 1/4H2  2/c2 hoogfrequente geluidsgolven gemodificeerd door gelaagdheid /B

dispersierelatie zwaartegolven m2 = k2(B2 /2-1) + (2 - a2)/c2 benaderingen k2(B2 /2 - 1) » (2 - a2)/c2, als B2 » 2 dat is T2 » TB2 dan m2 = k2(N2 /2-1) B2 /2 » 1 m/k =  B/  cos = T/TB periode bepaalt richtingshoek  fasevoortplanting Hor. golflengte

Groepssnelheid zwaartegolven 2 = (Bk/m)2  =  Bk/m cg = (/k,0,/m) cg = ( B/m,0, Bk/m2) opwekking nabij aardoppervlak cgz  0  = - Bk/m cg = (- B/m, 0,  Bk/m2) fasevoortplanting k = (k, 0, m) (cg . k) = 0 fasesnelheid en groepssnelheid loodrecht

Fasesnelheid en groepssnelheid geluidsgolven en zwaartegolven golf Zwaarte golf

Boussinesq benadering: lucht onsamendrukbaar maar verticaal gelaagd m2 = k2(B2 /2-1) + 2/c2 polisarisatierelaties. p´ = pcos(kx +mz – t) u = kp/0cos(kx +mz – t) w = -k2/0mpcos(kx +mz – t) = mp/gsin(kx +mz – t) u,w,p fase verschil 0, 180, 90 met  (m negatief)

leigolven opgewekt door gebergte achtergrondwind u0 m2/k2 = B2/( - ku0) 2 orografie c = 0 m = B/u0 verticale golflengte bepaald door BV frequentie en wind op bepaalde hoogte

Vrij voortplantende golven, B > ku0 Opgesloten golven, N < ku0

Netwerk 50 ozonsonde stations ter wereld De Bilt, Paramaribo Golfstructuur ozon(blauw),temperatuur(groen)

Zwaartegolven,achtergrondwind u0(z) Taylor-Goldstein vergelijking (/z)2w(z) + m2(z)w(z) = 0 m2(z) = k2B2/(-ku0)2 - k2 + u0zz/(-ku0) m2(z) brekingsindex - ku0 Doppler verschoven frequentie wind brekingsindex (grijs, geen voortplanting) k1,k2

Brekingsindex m2(z) = k2B2/(-ku0)2 - k2 + u0zz/(-ku0) turning level, m2 = 0, m2 negatief, geen golfvoortplanting, totale reflectie

Kritieke laag, fase snelheid golf gelijk aan achtergrondwind dispersie relatie m2(z) = k2 B2/(-ku0)2 - k2 + u0zz/(-ku0)  = ku0 , m2  , verticale golflengte naar 0

Kritieke laag, fase snelheid golf gelijk wind gedrag golf afhankelijk Richardson getal, Ri getal, maat voor dynamische stabiliteit Ri = N2/(du/dz)2 absorptie golfenergie als Ri 1/4 overreflectie als Ri  ¼ interactie golf met achtergrondstroming Ri  ¼, stroming instabiel

Samenvatting Geluidsgolven door samendrukbaarheid atmosfeer Zwaartegolven door verticale gelaagdheid Voortplanting, richting en snelheid van golven afhankelijk temperatuur en wind-verdeling. Geluidsgolven, communicatie, geluidsoverlast. Zwaartegolven belangrijk voor dynamica en samenstelling van atmosfeer