Standard Model  Integratie Elektro-Magnetische & Zwakke wisselwerkingen  Principe symmetrie breking via Higgs mechanisme  Higgs status experimenteel.

Slides:



Advertisements
Verwante presentaties
Jo van den Brand & Tjonnie Li 1 December, 2009 Structuur der Materie
Advertisements

Jo van den Brand 8 December, 2009 Structuur der Materie
Marcel Vonk Museum Boerhaave, 10 mei 2010
We onderzoeken de fundamentele krachten in de natuur
Copyright © 2008 Tele Atlas. All rights reserved. Zet uw Business Data op de kaart: Locaties in eTOM ®
Eerste resultaten van de Large Hadron Collider op CERN Paul de Jong, UvA en Nikhef Viva Fysica 2011.
F. Linde: MasterClass Natuurkunde April 2002 Welkom 10: :00 Deeltjes fysica I 11:15 – 12:00 Rondleiding 12:15 – 13:00 Deeltjes fysica II Lunch 14:00.
Physics of Fluids – 2e college
(voorbeeld vraag) Neutronen hebben geen elektrische lading:
Tijdreizen.
“De maat der dingen”.
uit: Wiskunde in beweging – Theo de Haan
NWO-AB. 2/23 missie 3/23 RuG LEI NIOZ UT TUe ASTRON AMOLF TUD SRON + Veel colleges, masteropleiding, onderzoeksschool (80 PhDs) samenwerking.
Waar is dit goed voor? doel: conceptuele grondslag voor moleculaire binding, moleculaire structuren. benadering: fundamentele, fysische wetmatigheden,
Social media Door Niels Verheyden en Aaron Saam (V4C)
Motivatie informatie = verandering in tijd netwerken: met R, L, en C
Basiswetten veldverdelingen: E, H, B, D materiaaleigenschappen
Elementaire Deeltjes in 3 – 6 lessen
Laplace transformatie
translatie rotatie relatie x q x= qR v w v=wR a atan=aR arad = w2R m I
8C120 Inleiding Meten en Modelleren 8C120 Prof.dr.ir. Bart ter Haar Romeny Faculteit Biomedische Technologie Biomedische Beeld Analyse
Prof.dr.ir. Bart ter Haar Romeny
Synchronization and propagation in a network of electrically coupled cells =====
Wie het kleine niet eert ... (quarks, leptonen,….)
Marcel Vreeswijk (NIKHEF) voor bezoek ‘de Leidsche Flesch’
De LHC is rond Ivo van Vulpen (Nikhef/UvA)
Deeltjesfysica op Nikhef de bouwstenen van de wereld deeltjes gebruiken voor sterrekunde Aart Heijboer.
Keerpunten 2009 De Kleinste Deeltjes A.P. Colijn.
Wetenschap Geloof Frank Linde Catechisatie, 22 april 2009.
Fundamenteel onderzoek naar elementaire deeltjes
De Large Hadron Collider Ivo van Vulpen (Nikhef ATLAS)
Trillingen en golven Sessie 8.
sciencespace.nl natuurkunde.nlscheikunde.nlbiologie.nl.
Jo van den Brand 3 November, 2009 Structuur der Materie
Higgs Frank Linde/Nikhef, lunchlezing De Leidsche Flesch, 15 mei 2013, Leiden.
Verval van het Z-boson Presentatie: Els Koffeman
Large Hadron Collider subatomaire fysica Frank Linde (Nikhef), Het Baken, Almere, 26 april 2010, 12:00-13:00.
Elementaire deeltjesfysica
De LHC: op jacht naar de kleinste bouwstenen van ons Universum Frank Linde (Nikhef), CERN masterclass, Nikhef, 2 maart 2012.
Fundamenteel onderzoek: L H C
Fundamenteel onderzoek:
Fundamenteel onderzoek:
 1 Deeltje in een doos  2 Wavefunctions and energies for a particle in a box n.
6. De Kosmologische Constante
Cooperative Transport Planning
Hogeschool Rotterdam L. Gernand| ELEKTRON
Creativiteit in de kosmos: onze ultieme schatkamer
HOE DE HIGGS HET VERSCHIL MAAKT
Taaltheorie en Taalverwerking Parsing Continued. Totnutoe: Top-Down-Parser.
Instructie: A.L.Milani,gynaecoloog
WYP 2005 European Masterclass Meting van de vertakkingsverhoudingen van het Z 0 boson  Het Z 0 en zijn vertakkingsverhoudingen  Identificatie in de DELPHI.
Massa en het Higgs boson
Subatomaire Fysica Inleiding
Normalisatie in de landbouw
Jo van den Brand HOVO: 13 november 2014
Jo van den Brand HOVO: 4 december 2014
Jo van den Brand HOVO: 27 november 2014
V. Quantum Flavour Dynamics: QFD
III. Quantum Electro Dynamics: QED
Hoge Energie Fysica Introductie in de experimentele hoge energie fysica Stan Bentvelsen NIKHEF Kruislaan SJ Amsterdam Kamer H250 – tel
Elementaire deeltjes fysica
Najaar 2008Jo van den Brand1 Feynman regels voor QED (S=1/2) Externe lijnenVerticesPropagatoren.
Did you switch off your mobile phone? Staat uw mobieltje uit?
Samenvatting CONCEPT.
Ch.13: Vergelijking van Poiseuille versie 18/2/2010H13 Fluida1 z P1P1 P2P2 z r bekijk een denkbeeldige cilinderprop met een straal r
Op zoek naar het allerkleinste, om grote vragen te beantwoorden
Hoe klein kan het zijn 17 december 2011 Sijbrand de Jong.
Newtoniaanse Kosmologie College 7: Inflatie
Newtoniaanse Kosmologie College 8: deeltjesfysica en het vroege heelal
Transcript van de presentatie:

Standard Model  Integratie Elektro-Magnetische & Zwakke wisselwerkingen  Principe symmetrie breking via Higgs mechanisme  Higgs status experimenteel (LEP & LHC)

Lagrangianen Klassiek: Continu: Diskreet: Dirac vgl.: Klein-Gordon vgl.: Maxwell vgl.:

IJkinvariantie Dirac Lagrangiaan: Invariant onder: Vrij Dirac-veld invariant? Dirac Lagrangiaan in interaktie met E.M.-veld Voor theoretici:  QED volgt uit lokale U(1) ijksymmetrie Voor mij:  QED voldoet aan lokale U(1) ijksymmetrie Nee dus! Beschouw Dirac-veld in interaktie met vektorveld A  (E.M.-veld):  invariant!

Zwakke wisselwerking als ijktheorie Zwakke wisselwerking: W  en Z 0 d.w.z. drie (ijk)-bosonen  SU(2) groep? geladen stroom: Orden deeltjes in:  linkshandig doubletten  rechthandige singletten SU(2) stap-operatoren: W  deel: “Z 0 deel”: 1, 2, 3 deel: Dan worden de zwakke stromen (geladen en neutraal): E.M. stroom met deze ordening:

Integratie E.M. en Zwakke wisselwerkingen “Theorie”: SU(2) stromen: U(1) stroom: “Experiment”: Zwak: W  en Z 0 E.M.:  Let wel, de ingevoerde “theoretische” stromen zijn pas achteraf te rechtvaardigen. Gezien de uitdrukking voor de U(1) stroom geldt er een verband tussen de eigenwaarde voor  3 T 3 en de elektrische lading Q. En wel: Q= T 3 +Y/2 (met Y de “hyper”charge) Leptonen:Quarks:

Integratie M.b.v. de stromen: Als volgt interakties te genereren met de:  W i (i=1,2,3) (ijk)-bosonen voor SU(2) L  B (ijk)-boson voor de U(1) Y Natuurlijk handiger om i.p.v. W 1,2,3 de W +, W  en W 3 te gebruiken: Dus: geladenneutraal B A pApA pBpB  e C D pCpC pDpD  B A pApA pBpB  e C D pCpC pDpD W B A pApA pBpB  e C D pCpC pDpD B

Geladen stroom: W  -boson koppeling pp’ kk’ du   j du jj WW Propagator W-boson:  du   j du jj pp’ kk’ Te vergeljken met: Dus: relatie G, g en M W 4 22

Neutrale stromen: Z 0 -boson en  koppelingen Fysische Z 0 -boson en  korresponderen met orthogonale lineaire kombinaties neutrale W 3 en B: De interaktie in termen van het Z 0 -boson en  wordt dan: Het E.M. neutrale stroom deel: Het zwakke neutrale stroom deel:

Neutrale stroom: Z 0 -boson koppeling  pp’ kk’ ee   j ee j Z0Z0 Propagator Z-boson: z z zz z ee   j ee j pp’ kk’ Te vergeljken met: Dus: relatie G, , cos 2  w, g en M Z Minimale Standaard Model

Uitdrukkingen voor c V en c A m.b.v. q en sin 2  w DeeltjesLadingcAcA cVcV e, , , … (q=0) 0+1/2 e, , , … (q=  1) 11  1/2+2 sin 2  w  1/2 u, c, t, … (q=+2/3)+2/3 +1/2  4/3 sin 2  w + 1/2 d, s, b, … (q=  1/3)  1/3  1/2+2/3 sin 2  w  1/2 Vgl. oude uitdrukking voor J  NC q and e ,   and   : q,l Z0Z0 Met nieuwe uitdrukking voor J  NC = 2J  3  2sin 2  w J  em q and e ,   and   :

Standaard Model Lagrangiaan & massa probleem Boson massa (MeV): m g =0 m  <2x m W =80419 m Z =91188 Fermion massa (MeV): m e =0.511m  =106 m  =1777 m u ~3m c ~1250 m t ~ m d ~6m s ~120 m b ~4200 Fermionen: Bosonen:

Symmetrie breking Realiteit:  Fotonen: massaloos  W- en Z-bosonen: massief Hoe realiseer je dit met behoud ijkinvariantie? Geef het “vacuum” struktuur! Voeg nu de volgende term toe aan de Standaard Model Lagrangiaan (ijkinvariant) en expandeer veld  rond “grond” toestand:

Boson massa’s Expansie veld  rondom  0 geeft in laagste orde:  massa termen W 1, W 2, W 3 en B bosonen Expansie veld  rondom  0 geeft in volgende orde:  een fysisch scalar veld H: het Higgs veld  interacties tussen Higgs en W ±  interacties tussen Higgs en Z 0 W ± Z 0 H

Fermion massa’s: de mee term Gebruik scalar veld  ! Extra term Lagrangiaan: Expansie veld  rondom  0 geeft in laagste orde:  massa term voor elektron Expansie veld  rondom  0 geeft in volgende orde:  interacties tussen Higgs en elektron Nodig voor b.v. elektron massa: geen scalar  e H e

Higgs decay H Z0Z0 Z0Z0 HZ0Z0HZ0Z0 H WW W+W+ HW+WHW+W H f f H  ff H  H   t

Higgs production K is the c.m. momentum of the Higgs (and hence Z) particle (and  s is the c.m. energy): H Z0Z0 ee e+e+ Lepton colliders: e + e   HZ 0 in e + e 

Higgs production H WW qiqi qjqj Hadron colliders:q i q j  HW  qq  HZ 0 H Z0Z0 q q in pp en pp (same definition of K as for e + e  )

Standaard Model Parameters (17) (to be taken from experiment!) Fermion masses (9) Leptons: m e, m , m  (possibly -masses as well) Quarks: m u, m c, m t, m d, m s, m b Coupling constants (2) SU(2) L coupling g U(1) Y coupling g Higgs characteristics (2) M H & H vacuum expectation value v Quark mixing (CKM) matrix (4) 3 mixing angles & 1 phase

 M H  m t Interne konsistentie v/d metingen  “low mass” Higgs  Experiment:  LEP’s Z & W data (e + e  )  Tevatron’s top & W masses (pp)  Theorie:  Standard Model theory

Direkte Higgs LEP The key issue: E cm M H max  E cm - M Z pb 1.0 pb E cm MHMH Production: Event rate: E cm  M H + M Z driven H Z ee e+e+ e+e-Z*ZHe+e-Z*ZH H Z,W ee e+e+,e + e + e -  e + e - H & e + e -  H

Higgs Hunt Strategy: Signal: e + e -  Z *  ZH Higgs verval: H  bb  jetjet  lifetime tag Z-boson verval: “event topology” Achtergrond: e + e -  Z * Z * continuum 4 jets Z  qq 2 jets + ee/  Z  ee/  2 jets +  Z  2 jets + E miss ZZ

Higgs kandidaten! DELPHI Z dijet(1,2)(1,3)(1,4)(2,3)(2,4)(3,4) H dijet(3,4)(2,4)(2,3)(1,4)(1,3)(1,2) For each pairing, make a 5C fit with: 1. M ij =M Z and 2.build a likelihood including the probability that the two other jets come from the Higgs. Most likely combination is selected ! A unique mass value is defined! Ambiguiteiten!

En nog een Higgs kandidaat: ALEPH

En nog een Higgs kandidaat: L3 Two b-tagged jets: M~114.4GeV However: Two fermion background is critical at the kinematical limit: double ISR, and bb events (when the neutrinos take most of the energy), give collinear topologies; for an event at rest, the mass recoiling to a Z is pushed to  s-M Z

Waarschijnlijkheden: statistische analyse per kanaal per experiment

Nog een keer waarschijnlijkheden

The Large Hadron Collider LHC Characteristics: proton-proton collider E cm = GeV=14 TeV rate = Hz luminosity = /cm 2 s 8 km  ring (old LEP) 1232 dipoles (B=8 T) super-conducting starting date: 2006

Event rates: LHC: L=10 33 /cm 2 s LHC: factory of everything  W  l  tt  Higgs Events/day  total  bb LHC E cm (TeV) CERN FermiLab Channel Events/day bb W  l 10 6 Z  ll 10 5 tt Higgs 1500 SuSy 100

ATLAS E: calorimetry p: tracking proton

E measurement Principle: particle looses energy in matter stop particle completely energy  measurable signal (ionization, fluorescence, …) 5 cm particle direction  E/E  1% e e   e

P measurement Principle: particle deflected in B-field reconstruct particle track fit for impuls P time signal 0 ns 500 ns  P/P  2% 10 cm 5 meter

Event clean-up: high p  Key issue: select high p  LHC rate: 40 MHz  100 kHz  1 kHz  100 Hz  1pB/year 2  s 10 ms1 s Level-1 Level-2 Level-3        

pp W W-boson mass (2006:  m W  30 MeV) Expect:  m W  15 MeV Statistics: (1 year i.e. 10 fb -1 ) 60x10 6 W  l & 6x10 6 Z  ll mm e e Method: select W  l l events reconstruct m , fit for m W e e

t-quark mass (2006:  m t  2-3 GeV) pp t t Method: tag: t  bW, W  l m t from: t  bW, W  qq l l W b q q b W Expect:  m t  1.5 GeV Statistics: (1 year i.e. 10 fb -1 ) events/year, S/B  65 m bqq l q q q q

Radiative corrections:  Higgs dependence t b  W t b Compare: LEP m t prediction before t discovery! m W & m t : indirect Higgs access LHC Much better of course: find the Higgs directly!

Higgs directly (Note: all fixed once masses are known!) Higgs decay 1% 10% branching fraction M Higgs (GeV) H  tt H  bb H  H  WW H  ZZ H  Higgs production Events/day M Higgs (GeV) gg  H gg,qq  Htt qq  HW qq  HZ E cm =14 TeV

Higgs mass: ZZ pp H 130 < m H < 170  discovery golden channel but for m H ! m  100 fb -1 Method: select H  ZZ events use m ZZ =m llll to find m H Z Z    

Higgs mass:  pp H   m H < 130  discovery Features: (1 year i.e. 10 fb -1 ) 100 events/year, S/B  2% m  100 fb -1 Method: select H  events use m  to find m H  

Higgs mass: ttH pp H t t Method: t  bW  bl l (for trigger) t  bW  bjj (use m W ) H  bb (use b-tag), m bb to find m H b b e e q q q q q q Features: (1 year i.e. 10 fb -1 ) 10 events/year, S/B  30% m bb 100 fb -1

LHC 3 rd : New discoveries (particles, interactions, …)?  fantastic! 2 nd : Improve t & W masses (  m t  1500 MeV,  m W  15 MeV)  stringent tests of “Standard Model” 1 st : Close on Higgs sector (  m H  200 MeV)  completes particle family Beyond LHC: e + e - /  +  - collider I. New physics (if any): detailed spectroscopy couplings etc. II. Match LEP’s Z precision for: W-boson (e.g.  m W  5 MeV) Higgs (e.g.  m H  50 MeV) t-quark (e.g.  m t  200 MeV)