Theorie: beweging zwaartepunt (y,z) van gelaagde vloeistof als gevolg van convectie (x: impulsmoment) a sterke drijving (R=10): periodieke respons b zwakkere.

Presentatie over: "Theorie: beweging zwaartepunt (y,z) van gelaagde vloeistof als gevolg van convectie (x: impulsmoment) a sterke drijving (R=10): periodieke respons b zwakkere."— Transcript van de presentatie:

1 Theorie: beweging zwaartepunt (y,z) van gelaagde vloeistof als gevolg van convectie (x: impulsmoment) a sterke drijving (R=10): periodieke respons b zwakkere drijving (R=1): chaotische respons b y R=1 z y x g R= aandrijving/demping a

2 Zwaartepunt Y(cm) Z tijd (1/25 s) Y Video-metingen van rood en blauw label op uiteinden slinger voor twee opdrijfsnelheden W Zie werkgroep 21: Oceaancirculatie & golven in een notendop W=groot W=klein Y

3 Oceaan paradox: Waarom zijn er űberhaupt diepe stromingen in de oceaan? Clarke et al. Observaties Newfoundland stroom 1993-1995 Waarom wordt de oceaan als gevolg van diepe convectie niet gewoon opgevuld met koud ‘zwaar’ water (om vervolgens tot rust te komen)?

4 Omzetting van warmte (T) in beweging: Stoommachine : opwarming onder hoge druk (P), afkoeling bij lage druk Atmosfeer Oceaan P,T hoog P,T laag Evenaar: P laag,T hoogPool: P laag,T laag Hoe krijgen we warmte snel de diepzee in?

5 Intermezzo 2: Golven!? Golven in de diepzee? Hoezo golven? Temperatuur- en zoutgehalteverschillen leiden tot gelaagdheid. Stel twee lagen; beschouw grensvlak ρ1ρ1 ρ2ρ2 Zie werkgroep 21: Oceaancirculatie & golven in een notendop

6 19:30: zaal C17

7 Dank aan Frans Eijgenraam #1 5 3 4 2 6 20 sec 40 sec 32 sec 21 sec 32 sec 42 sec U t Waargenomen snelheid U tegen tijd t voor 6 exp.

8 Interne golven in zee

9 Maar, gelaagdheid ρ(z) is continue in oceaan ρ z T(y,z) Zuidpool Noordpool y

10 Mowbray en Rarity 1967  /N=  cos θ g z θ cgcg c Dank aan: Frans-Peter Lam In uniform-gelaagde vloeistof planten interne golven zich scheef voort ( hoek θ met verticaal) N : stabiliteitsfrequentie ~ -dρ/dz